同轴线和微带线别离作业于 TEM 模和准 TEM 模，因而由它们所构成的谐振腔具有作业频带宽、振动形式简略和场结构安稳等长处。
求出等效的会集参数电容 C 之后，能够从上面余切函数方程解出 l 的长度。
由于三角函数是周期函数，所以当 l 和 C 一守时，存在有许多个谐振频率 01， 02，。
可是，由于上式是关于圆频率 0 的逾越方程，因而只能够经过图解办法或许经过计算机来求解。
由于 0 arctan(1/0CZ0) /2，所以 l 0 /4，也便是说会集电容的存在将使谐振腔的长度要比没有电容存在时的 /4 同轴线谐振腔来得短，且 C 越大，l 越短。
活塞调谐法的原理分外的简略，调整谐振腔柱体的高度 l，谐振波长就产生改变
当谐振腔的腔壁有细小改变，或填充的介质有细小的改变时，谐振频率将产生细小的改变。经过这一种微调谐振腔频率的办法称为微扰法。
微扰理论研讨能量改变与频率改变之间的联系，而不去研讨微扰引起的场散布改变。
v 为体积改变，当腔壁内凹时，v 0；当腔壁外凸时，v 0；
由微扰联系公式可知，关于内向微扰，由于 v 0，所以当腔壁改变产生在强磁场、弱电场区域即时， 0 0，即频率升高；
而当腔壁改变产生在强电场、弱磁场区域即时， 0 0，即频率下降。
由于在强电场即弱磁场区域微扰，当腔壁向外扩张时谐振频率 上升，当腔壁向内紧缩时谐振频率 下降 。
由于圆柱形谐振腔 E010 模的谐振波长 0 = ，与柱体的高度 l 无关。
若在谐振腔中一小区域 v 内介质参数由 ， 改变为 + 和 + ，则有
当只考虑波导的横截面时，则能够把波导的横截面看作一个“二维的谐振腔”在其横方向谐振，“谐振频率” 便是波导的截止频率 fc 。
把波导的横截面看作一个“二维的谐振腔”在其横方向谐振，“谐振频率”便是波导的截止频率 fc 。
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